These crystals were on the order of

These crystals were on the order of 10 mmalong a side and only about 0.01 mmthick. This was fine, except that X-ray measurements showed that the polymer chains werealigned perpendicular to the large flat faces of the crystals, and it was known that theextended length of the individual chains was on the order of 0.1 mm. How could a chain fitinto a crystal one-tenth of its length? The only answer is that the chain must fold back onitself, as shown in Figure 4.5. Two competing models of chain folding are illustrated: eitherthe polymer folds back neatly on itself or several chains align for short distances withamorphous regions outside the crystal.This folded-chain model has been well substantiated for single polymer crystals. Thelamellae are about 50–60 carbon atoms thick, with about five carbon atoms in a directreentry fold. The atoms in a fold, whether direct or indirect reentry, can never be part of acrystal lattice.It is now well established that similar lamellar crystallites exist in bulk polymer samplescrystallized from polymer melts, although the lamellae may be up to 1 mm thick. Recentresults support the presence of a third, interfacial region between the crystalline lamellaeand the amorphous phase. This interfacial phase can make up about 10–20% of thematerial. Furthermore, there does not seem to be much, if any, direct-reentry folding ofchains in bulk (or melt)-crystallized lamellae. This is illustrated in Figure 4.6. Orientationof the lamellae along with additional orientation and crystallization in the interlamellaramorphous regions, as in the fringed micelle model, is usually invoked to explain theincrease in the degree of crystallinity with drawing (stretching).

結果 (繁體中文) 1:

這些晶體是10 mmalong側和僅約0.01毫米的數量級上
厚。這是很好，除了表明，聚合物鏈是X射線測量
對準垂直於晶體的大平坦面，並且它被稱為該
個體鏈的延伸長度為0.1毫米的數量級上。怎麼可能一個鏈合
到其長度的晶十分之一？唯一的答案是，鏈必須折回
本身，如圖4.5所示。鏈折疊的兩種競爭性模型中示出：要么
聚合物折回整齊地在其自身上或幾個鏈對準用於與短距離
的晶體以外的無定形區域。
此折疊鏈模型已經很好地證實為單一的聚合物晶體。該
薄片是約50-60個碳原子的厚，在直接約五個碳原子的
折返折。在折疊的原子，無論是直接或間接的再入，絕不可能一個的一部分
晶格。
現在公認的是本體聚合物樣品中也存在類似的層狀微晶
從聚合物熔體中結晶，儘管薄片可以是高達1毫米厚。最近
的研究結果支持三分之一，界面區域的結晶薄片之間存在
和非晶相。該界面相可以彌補有關的10-20％
的材料。此外，似乎沒有太大，如果有的話，直接折返折疊的
散裝鏈（或熔化）-crystallized薄片。這在圖4.6示出。取向
在層間的附加取向和結晶化沿薄片的
無定形區域，如在流蘇的膠束模型，通常是調用來解釋
與圖（拉伸）在結晶度的增加。

結果 (繁體中文) 2:

這些晶體在10毫米龍一側的順序，只有約0.01毫米
厚。這很好，只是X射線測量顯示聚合物鏈
對齊垂直于晶體的大平面，這是已知的，
單個鏈條的延長長度為 0.1 mm。鏈條如何適合
成水晶的十分之一的長度？唯一的答案就是鏈條必須折疊
本身，如圖 4.5 所示。兩種相互競爭的鏈折疊模型都說明了這一點：
聚合物整齊地折疊在自身或幾個鏈對齊短距離
晶體外的非晶狀區域。
這種折疊鏈模型在單聚合物晶體中得到了很好的證明。的
層狀約50-60碳原子厚，直接有5個碳原子
重返折疊。折疊中的原子，無論是直接的還是間接的再進入，永遠不能成為
晶格。
現已證實，在散裝聚合物樣品中存在類似的層狀晶體
由聚合物熔體結晶，儘管薄片可能厚達1毫米。最近
結果支援在晶體層之間存在第三個介面區域
和非晶相。這個介面相位可以占約10-20%
材料。此外，似乎沒有太多的，如果有的話，直接返回折疊
散裝（或熔體）結晶的鏈條。如圖 4.6 所示。取向
拉梅拉，以及額外的方向和結晶在間層
非晶態區域，如在邊緣的雲母模型，通常調用來解釋
增加與繪圖（拉伸）的結晶度。

結果 (繁體中文) 3:

這些晶體的邊長約為10毫米，只有0.01毫米
很厚。這很好，除了X射線量測顯示聚合物鏈
垂直於晶體的大平面排列，我們知道
單個鏈條的延伸長度約為0.1 mm。一條鏈子怎麼配得上
變成晶體的十分之一？唯一的答案是鏈條必須折回去
如圖4.5所示。文中給出了兩種相互競爭的鏈式折疊模型：
聚合物會自動折疊起來，或者幾條鏈在短距離內與
晶體外的非晶區。
這種折疊鏈模型在單聚合物晶體中得到了很好的證實。這個
片層大約有50-60個碳原子厚，大約有5個碳原子在一個直接的
再入褶皺。褶皺中的原子，無論是直接的還是間接的再入，都不可能是
晶格。
現在已經很好地證實，在本體聚合物樣品中存在類似的層狀微晶
由聚合物熔體結晶而成，儘管片層厚度可達1 mm。最近
結果支持晶體片層之間存在第三個介面區域
以及非晶相。這種介面相大約占
資料。此外，似乎沒有太多，如果有的話，直接再入折疊
大塊（或熔化）的鏈-結晶片層。如圖4.6所示。方向
片層的厚度以及片層間的額外取向和結晶
在邊緣膠束模型中，非晶態區域通常被用來解釋
隨著拉伸結晶度的新增。