Off-axis digital holography (DH), w

Off-axis digital holography (DH), which is based on a Mach-Zehnder interferometer asshown in Fig. 1, is used to acquire digital holograms for 3D image reconstruction. In the offaxis configuration, the coherent laser source is divided into an object (O) and a reference waves (R) using the beam splitter. The object wave illuminates the sample such as red blood cells and creates object wave front. The microscope objective (MO) collects and magnifies the object wave front. A detector such as a CCD camera records the hologram generated by the interference of the object wave and the reference wave, which is incident at a small angle (θ) with respect to the object wave, as shown in the inset of Fig. 1. The recorded holograms are sent to the PC for filtering, encrypting and multiplexing, and reconstruction of the phase contrast image.When the 3D image is reconstructed numerically on computer from the recorded digitalhologram, the reconstructed image includes zero-order noise of diffraction (the first two terms in Eq. (1)) and the virtual image (or twin image) and the real image, which correspond to the third and fourth terms in Eq. (1), respectively [19,34].We need to suppress the undesired data, i.e. zero-order noise and virtual image, byapplying a digitally defined filter mask to a Fourier transform of the hologram in the spatial spectrum domain. This is shown in Fig. 2(c) and results in the filtered hologram, which is shown in Fig. 2(d) and represented bywhere FT and FT −1 are the Fourier and inverse Fourier transforms, respectively, and SF denotes spatial filtering in the Fourier domain. A non-circular shaped SF, as shown in Fig.2(c), is used to filter only the first-order spatial spectral component of a hologram while removing the second-order spectral component at the top right corner of Fig. 2(b). The center of the SF is not intentionally centered on the RO* in order to filter the first-order spectrum as much as possible while minimizing the overlap of the first-order spectrum with the secondorder spectrum and the zero-order noise.The reconstruction of a hologram in the hologram plane is achieved by illuminating the hologram with a replica of the reference wave. The wave front of the reconstructed image is propagated toward the observation plane, in which the 3D image of the object can be observed. The digitally reconstructed image in the observation plane is computed by a numerical calculation of scalar diffraction in the Fresnel approximation, which is expressed as [19,34]where A = exp(i2πd/λ)/(iλd) is a constant, d is the distance between both planes, λ is the wavelength of illumination light, m, n, k, and l are integers (−N/2 ≤ m, n, k, l ≤ N/2), and N × N is the number of pixels on the CCD camera. Δx and Δy are the sampling intervals in the hologram plane, Δξ = λd/(NΔx) and Δη = λd/(NΔy) are the sampling intervals in the observation plane, and RD is the digital reference wave:

結果 (繁體中文) 1:

離軸數字全息（DH），它是基於一個Mach-Zehnder干涉作為
在圖1中所示，用於獲取三維圖像重建的數字全息圖。在離軸配置中，相干激光源被分成一個對象（O），並使用分束器的參考波（R）。物體波照射樣本如紅血細胞，並創建對象的波陣面。顯微鏡物鏡（MO）收集和放大物體波前。的檢測器，如CCD攝像機記錄由物體波的干擾和參考波，這是入射在一個小的角度（θ）相對於所述物體波，如圖中的插圖。1產生的全息圖。所記錄的全息圖被發送給PC，用於濾波，加密和多路復用，以及相位對比圖像的重建。

當3D圖像被從記錄的數字數值重構計算機上
的全息圖，重構圖像包括衍射的零階噪聲（式中的前兩項：（1））和虛像（或雙圖像）和實像，其對應於式中的第三和第四方面。（1），分別[19,34]。

我們需要抑制不需要的數據，即零階噪聲和虛像，通過
施加一個數字定義的過濾器掩模傅立葉在空間譜域變換全息圖。這示於圖2（c）和導致過濾全息圖，其被示於圖2（d）和由下式表示

其中FT和FT -1是傅立葉和逆傅立葉變換，分別和SF表示在傅立葉域空間濾波。非圓形形狀的SF，如圖2所示（c）中，用於過濾器僅一階空間的全息圖的頻譜分量，同時除去在圖1的右上角的二階譜分量。2（ b）。所述SF的中心，以便在第一級光譜過濾盡可能同時最小化與二階頻譜的第一級光譜的重疊和零階噪聲不被故意居中於RO *。

在全息圖平面全息圖的重建通過與參考波的複製品照射全息圖來實現的。重建的圖像的波前被朝向觀察面，其中可以觀察到所述對象的所述3D圖像傳播。在觀察平面中的數字重建圖像由標量衍射的在菲涅耳近似數值計算，其表示為計算[19,34]

其中，A = EXP（i2πd/λ）/（iλd）為常數，d是兩個平面之間的距離，λ是照明光，M，N，k的波長，和l是整數（-N / 2≤米中，n，K，L≤N / 2），和N×N是CCD照相機上的像素的數目。Δx和Δy是在全息圖平面中的採樣間隔，Δξ=λD/（NΔx）和Δη=λD/（NΔy）是在觀察平面中的採樣間隔，和RD是數字參考波：

結果 (繁體中文) 2:

離軸數位全息 （DH），它基於馬赫-澤恩德干涉儀，
如圖1所示，用於獲取數位全息圖進行3D圖像重建。在離軸配置中，使用波束分路器將相干鐳射源分為物體（O）和參考波（R）。物件波照亮樣本（如紅血球）並創建物件波正面。顯微鏡物鏡 （MO） 收集和放大物體波前。像CCD相機這樣的探測器記錄由物體波和參考波的干擾產生的全息圖，這與物體波的相位小角（μ），如圖1的內影所示。記錄的全息圖將發送到 PC 進行篩選、加密和複用以及相對比圖像的重建。

當 3D 圖像從錄製的數位在電腦上以數位重建時
全息圖，重建的圖像包括衍射的零階雜訊（Eq.（1）中的前兩個術語）和虛擬影像（或雙圖像）和真實圖像，分別對應于Eq.（1）中的第三和第四個術語[19，34]。

我們需要抑制不需要的資料，即零階雜訊和虛擬映射，
在空間頻譜域中將數位定義的濾波器遮罩應用於全息圖的傅立葉轉換。如圖 2（c）所示，結果為過濾全息圖，圖 2（d）所示，由

其中 FT 和 FT #1 分別是傅立葉和反向傅立葉轉換，SF 表示傅立葉域中的空間過濾。如圖 2（c）所示，非圓形 SF 僅用於過濾全息圖的一階空間光譜分量，同時刪除圖 2（b） 右上角的二階光譜分量。SF 的中心並非有意以 RO+ 為中心，以便盡可能過濾一階頻譜，同時將一階頻譜與二階頻譜和零階雜訊的重疊降至最低。

全息圖平面的全息圖的重建是通過利用參考波的複製品照亮全息圖來實現的。重建圖像的波前向觀測平面傳播，在觀測平面中可以觀察到物件的 3D 圖像。觀測平面中的數位重建圖像是通過菲涅爾近似值中標量衍射的數值計算計算的，該數值計算表示為 [19，34]

其中 A = exp（i2_d/+）/（i_d）/（i_d）是常數，d 是兩個平面之間的距離，α 是照明光的波長，m、n、k 和 l 是整數（+N/2 = m、n、k、l = N/2），N = N 是 CCD 相機上的圖元數。[x 和 ]是全息圖平面中的取樣間隔，[]=d/（N_x）和[]=d/（N_y）是觀測平面中的取樣間隔，RD是數位參考波：

結果 (繁體中文) 3:

離軸數字全息術（DH），基於馬赫-曾德爾干涉儀
如圖1所示，用於獲取用於3D影像重建的數位全息圖。在離軸結構中，利用分束器將相干雷射源分為目標（O）和參攷波（R）。目標波照亮樣本（如紅細胞）並產生目標波陣面。顯微鏡物鏡（MO）收集並放大物體波前。如圖1的插圖所示，諸如CCD相機的檢測器記錄由物體波和參攷波的干涉產生的全息圖，參攷波與物體波以小角度（θ）入射。所記錄的全息圖被發送到PC以進行濾波、加密和複用，以及相位對比度影像的重建。
當在電腦上從記錄的數位重建三維圖像時
全息圖，再現影像包括零級繞射雜訊（式（1）中的前兩項）和虛擬影像（或孿生影像）和真實影像，分別對應於式（1）中的第三項和第四項[19,34]。
我們需要通過
將數位定義的濾波掩模應用於空間譜域中全息圖的傅裡葉變換。這如圖2（c）所示，並產生濾波全息圖，如圖2（d）所示，由
其中FT和FT-1分別是傅裡葉變換和逆傅裡葉變換，SF表示傅立葉域中的空間濾波。如圖2（c）所示，非圓形SF僅用於濾除全息圖的一階空間光譜成分，同時去除圖2（b）右上角的二階光譜成分。SF的中心不是有意地以RO*為中心，以便盡可能地濾除一階譜，同時最小化一階譜與二階譜和零階雜訊的重疊。
全息圖在全息圖平面上的再現是通過用參攷波的複製品照射全息圖來實現的。重建影像的波前向觀察平面傳播，在觀察平面上可以觀察到物體的三維圖像。在菲涅耳近似下，通過標量繞射的數值計算，計算觀測平面上的數位重建影像，表示為[19,34]
其中A=exp（i2πd/λ）/（iλd）是常數，d是兩個平面之間的距離，λ是照明光的波長，m，n，k，l是整數（-n/2≤m，n，k，l≤n/2），n×n是CCD相機上的圖元數。Δx和Δy是全息圖平面上的採樣間隔，Δζ=λd/（NΔx）和Δη=λd/（NΔy）是觀察平面上的採樣間隔，RD是數位參攷波：