Comparing these results with those

Comparing these results with those for the laminar boundary layer, Equations 7.19 and 7.20, we see that turbulent boundary layer growth is much more rapid (δ varies as x4/5in contrast to x1/2 for laminar flow) and that the decay in the friction coefficient is more gradual (x-1/5 versus x-1/2). For turbulent flow, boundary layer development is influenced strongly by random fluctuations in the fluid and not by molecular diffusion. Hence relative boundary layer growth does not depend on the value of Pr or Sc, and Equation 7.35 may be used to obtain the thermal and concentration, as well as the velocity, boundary layer thicknesses. That is, for turbulent flow, δ ≈ δ t ≈ δ c.Using Equation 7.34 with the modified Reynolds, or Chilton–Colburn, analogy, Equations 6.70 and 6.71, the local Nusselt number for turbulent flow is

結果 (繁體中文) 1:

將這些結果與層流邊界層的結果（方程式 7.19 和7.20）進行比較，我們發現湍流邊界層的增長要快得多（δ 變化為 x4/5，而層流的變化為 x1/2），並且摩擦係數更漸進（x-1/5 與x-1/2）。對於湍流，邊界層的發展受到流體中隨機波動的強烈影響，而不是分子擴散的影響。因此，相對邊界層生長不依賴 Pr 或 Sc 的值，且方程式 7.35 可用於獲得熱量和濃度，以及速度、邊界層厚度。也就是說，對湍流，δ ≈ δ t ≈ δ c。使用方程式 7.34 和修正的雷諾或 Chilton-Colburn 類比，方程式 6.70 和 6.71，湍流的局部努塞爾數為

結果 (繁體中文) 2:

將這些結果與層流邊界層的結果進行比較，方程7.19和
7.20，我們看到湍流邊界層的增長要快得多（δ變化為x4/5
與層流的x1/2相比），並且摩擦係數的衰减更為平緩（x-1/5對x-1/2）。 對於湍流，邊界層的發展受到影響
强烈地通過流體中的隨機波動而不是通過分子擴散。 囙此相對
邊界層生長不取決於Pr或Sc的值，並且方程7.35可以是
用於獲得熱和濃度，以及速度、邊界層厚度。 也就是說，對於湍流，δ≈δt≈δc。
使用方程7.34和修正的Reynolds或Chilton–Colburn類比，方程6.70和6.71，湍流的局部努塞爾數為

結果 (繁體中文) 3:

將這些結果與層流附麵層的結果進行比較，方程7.19和
7.20，我們看到紊流附麵層的增長要快得多(δ隨x4/5變化
與層流的x1/2相反)，並且摩擦繫數的衰減更加平緩(x-1/5對x-1/2)。對於紊流，邊界層的髮展受到影響
強烈地受到流體中隨機波動的影響，而不是分子擴散的影響。因此是相對的
附麵層的增長不依賴於Pr或Sc的值，方程7.35可以是
用來獲得熱量和濃度，以及速度，邊界層thicknesses.即對於湍流，δ ≈ δ t ≈ δ c。
使用方程7.34和修正的雷諾方程，或奇爾頓-科爾本類比，Equations 6.70和6.71，紊流的局部努塞爾數爲